第1346节 (第1/2页)

    ??朱洪元……

    ??胡宁……

    ??王淦昌……

    ??杨贺……

    ??陆光达……

    ??他的目光反复在这些名字上看了又看，过了足足有好一会儿方才抬起头，看向了一脸好奇的陈省身和李景均：

    ??“没错，是特刊，我们华夏科学家发的，赵忠尧、王淦昌和光达都署名了。”

    ??“另外从标题上看，这应该是一篇与粒子模型有关的论文。”

    ??简单的介绍完情况后，小杨便又拿起期刊看了起来。

    ??“众所周知，今年年初，盖尔曼及奈曼（提出了用强相互作用的su（3）对称性来对强子进行分类的‘八重法’。”

    ??“这种分类非常像门捷列夫周期表对元素（原子）的分类，从数学上讲它们相应于su（3）对称群的不同表示……”

    ??尽管论文上的内容是英文，但对于小杨这种海对面的留学生来说，双语互译并不是什么难事儿。

    ??一个个外人看起来可能有点生涩的术语迅速在小杨脑海中掠过，周围嘈杂的交谈声也仿佛不存在了。

    ??“狭义相对论的能量动量关系式是e^2=p^2＋m^2，让能量e用能量算符ia/at替换，动量p用动量算符－i▽替换，就可以得到－a^2/at^2=－▽^2＋m^2，即▽^2－a^2/at^2－m^2=0……”

    ??“让它两边作用在波函数Ψ上得（a^2－m^2）Ψ=0，算符a^2在洛伦兹变换下是四维标量，即a'^2=a^2静质量的平方m^2是常数。”

    ??“要使克莱因－戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（a^2－m^2）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（a'^2－m^2）Ψ'=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。”

    ??“如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'（x'，t）=exp（－is·α）Ψ（x，t）。”

    ??“这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ（x，t）的空间坐标矢量x在角动量s方向旋转无穷小α角后变成矢量x'……妙啊，秒啊……”

    ??小杨如视珍宝般的看着面前的论文，脸上的表情甚至还带着一丝贪婪。

    ??早先提及过。

    ??小杨和米尔斯最早提出的杨米尔斯框架，其实是存在有比较大问题的。

    ??当然了。

    ??这里的问题不是指框架的正确性——这玩意儿不是模型，不涉及物理上的假设，所以不存在是否被实验证实的问题。

    ??打个比方说，杨米尔斯理论是一种盾构机，各种模型是这个盾构机挖出的隧道，这些隧道能不能通向我们想去的地方与盾构机无关。

    ??有些隧道（电弱理论、量子色动力学）通向了我们想去的地方，但是有些隧道（su（5）大统一等）现在看来可能走不通。

    ??它的主要问题在于适定性。

    ??没错，适定性——一个听起来可能不太常见的词儿。

    ??它的定义很简单：

    ??对事先选定的某函数空间，如果定解问题的解在该函数空间存在、唯一并且稳定，则称该定解问题是适定的，否则是不适定的。

    ??而在杨米尔斯框架中，适定性就是一个很复杂的问题。

    ??比如杨－米尔斯场中的规范势其实就是数学家深入研究过的纤维丛上的联络，是一种拓扑乘积的推广，产生于微分几何研究。

    ??可如果你在拓扑乘积上对规范势保持不变，引入了电磁波的微扰，那么规范势就会一下子变成七个空间……

    ??同时数学上的变化又没法用物理现象进行解释，所以杨米尔斯理论就这样僵住了。

    ??没办法。

    ??比强子更小的粒子都还没发现呢，又有啥证据或者数据能够去做解释呢？

    ??再比如杨米尔斯框架最大的一个问题——它没法解释质量来源。

    ??在这个理论的框架下，所有的粒子都是没有质量的。

    ??毕竟这年头希格斯机制还没有被提出来，很多研究工作都属于阶段初期。

    ??但此时此刻。

    ??令小杨心脏砰砰直跳的是……

    ??他居然在面前这篇由华夏人所写的论文上，见到了杨米尔斯框架的部分曙光？

    ??毕竟论文里很直接的提出了规范对称和自发破缺相结合的思路，并且给出了一个很严密、完整的推导。

    ??这个推导的过程就占了足足三页内容，最终的结果是……

    ??在自发破缺的影响下，规范场的纵向自由度将会出现某些变化。

    ??而这个变化的机制……

    ??就是小杨和米尔斯一直在苦苦追求